Download Integrierte Optoelektronik: Wellenleiteroptik. Photonik. by Prof. Dr. Karl Joachim Ebeling (auth.) PDF

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  • April 20, 2017
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By Prof. Dr. Karl Joachim Ebeling (auth.)

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Außerdem müssen wir die Dämpfung der Schwingung berücksichtigen, was zweckmäßigerweise durch eine Intrabandrelaxationszeit Tin geschieht. 137) Hierbei haben wir der Einfachheit halber linear polarisiertes Licht angenommen. 6 . 10- 19 As wird positiv gezählt. Bei Ansatz einer harmonischen Zeitabhängigkeit für die Auslenkung x ergibt sich als Lösung der 2. ----. ,c. :: c.. o 10 :~ ~ 100 ... 40 -1 cm VI C. 138) - w2 + iWTi'~/) Durch -qx ist das Dipolmoment des Oszillators bestimmt. Hat man nun n Oszillatoren pro Volumeneinheit, so ist das Dipolmoment pro Volumen, oder in anderen Worten die Polarisation Px , gegeben durch Px eiwt = -nqx = 2 2 W e -W Wp 2 .

1 2. Die gesamte einfallende Intensität wird reflektiert. 106) zeigt, daß zwischen E- und H-Feld der transmittierten evaneszenten Welle eine Phasenverschiebung von 'Ir/2 auftritt. Es gibt keinen Netto-Energiefluß in negative x-Richtung. Die Energie schwingt sozusagen im evaneszenten Feld hin und her. Ei und Er haben zwar dieselbe Amplitude, unterscheiden sich aber in ihrer Phase. 118) wobei 2q,T E als Phasensprung bei der Totalreflexion zu interpretieren ist. 117) sind konjugiert komplex zueinander.

C. :: c.. o 10 :~ ~ 100 ... 40 -1 cm VI C. 138) - w2 + iWTi'~/) Durch -qx ist das Dipolmoment des Oszillators bestimmt. Hat man nun n Oszillatoren pro Volumeneinheit, so ist das Dipolmoment pro Volumen, oder in anderen Worten die Polarisation Px , gegeben durch Px eiwt = -nqx = 2 2 W e -W Wp 2 . 140) eingeführt. 12. BRECHUNGSINDEX IN ALGAAS UND INGAASP 45 zusammen, wobei durch ein reell angenommenes 10 00 Beiträge zur dielektrischen Verschiebung berücksichtigt sind, die durch P", nicht erlaßt sind.

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